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Gamma函数与Sobolev嵌入定理

回忆, Gamma函数的定义
\Gamma(z)=\int_0^\infty t^{z-1}e^{-t}dt,\quad z\in\mathbb{R}^2\setminus\left(\mathbb{Z}_-\bigcup\{0\}\right).
容易验证如下基本性质, 对z>0, 我们有
\Gamma(z+1)=\int_0^\infty t^ze^{-t}dt =-\int_0^\infty t^zd e^{-t} =-t^ze^{-t}|_0^\infty+z\int_0^\infty t^{z-1}e^{-t}dt=z\Gamma(z).
容易验证对\Re(z)>0有Cauchy–Riemann 方程成立, 故由Looman–Menchoff定理, 我们知道\Gamma在右边平面\{z=(x,y):x>0\}时是全纯的。

下面, 我们通过逐步的连续延拓, 将\Gamma延拓到\mathbb{R}^2\setminus\left(\mathbb{Z}_-\bigcup\{0\}\right). 首先, 对\Re (z)\in(-1,0), 我们知道, \Re(z+1)\in(0,1), 故如下定义的延拓
\Gamma(z):=\frac{\Gamma(z+1)}{z}
是解析延拓。类似地对\Re(z)\in(-2,-1), 此时\Re(z+1)\in(-1,0), 故利用上面延拓后的\Gamma, 我们可以得到如下解析延拓
\Gamma(z):=\frac{\Gamma(z+1)}{z}.
如此继续下去就得到了\mathbb{R}^2\setminus\left(\mathbb{Z}_-\bigcup\{0\}\right)上定义的\Gamma函数。

我们知道, Sobolev空间H^1(\Omega), 这里\Omega\subset\mathbb{R}^n是一个光滑有界开区域, 定义为
f\in H^1(\Omega)\iff f\in L^2(\Omega),\quad\int_\Omega |f|^2<+\infty\,\&\,\int_\Omega|\nabla f|^2<+\infty, 其中\nabla ff的分布导数(当f可导时就是普通导数)。 我们想要说明的是如下命题

Proposition 1. 存在函数f\in H^1(B), 这里B\subset\mathbb{R}^2是单位球, 使得f不是连续的。
Proof. 我们将要构造的f是如下的函数 f(x)=(-\ln|x|^2)^\alpha,\quad \alpha>0,\,x\in B.
事实上, 直接计算可知
\int_B |f|^2=\int_0^{2\pi}\int_0^1(-2\ln r)^\alpha rdrd\theta =2\pi\int_0^\infty (2t)^\alpha e^{-2t}dt =\pi\int_0^\infty t^\alpha e^{-t}dt =\pi\Gamma(\alpha+1).

|\nabla f|^2=(\partial_1f)^2+(\partial_2f)^2=(\partial_rf)^2=4\alpha^2(-2\ln r)^{2\alpha-2}r^{-2}.
因此, 对\alpha\in(0,1/2), 我们有
\int_{B_{1/2}}|\nabla f|^2=2\pi\int_0^{1/2}4\alpha^2(-2\ln r)^{2\alpha-2}r^{-1}dr =4\pi\alpha^2\int_{2\ln 2}^\infty t^{2\alpha-2}dt =2^{2\alpha+1}\frac{\pi\alpha^2}{1-2\alpha}.
由此可见函数
F(x)=f(x/\sqrt{2})=\left(-\ln(|x|^2/2)\right)^\alpha,\quad \alpha\in(0,1/2),\,x\in B.
满足要求。

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